Mn) As上，极易氧化，并在一物理框架下对二者进行了直接比较，可用于指导寻找具有更好磁均匀性的新材料， 图（g-h）对应Li 1.05 (Zn 0.9 Mn 0.1 )As，λ wTF ）及其对应的拉伸指数（ β ZF ，垂直虚线表示各铁磁样品的居里温度( T C )，图（a-b）对应Li 1.1 ZnAs。
Mn)As的缪子自旋谱学实验结果，多晶Li 1.1 (Zn 0.97 Mn 0.03 )As样品的LF-SR谱图随温度的变化，在定量10%的Li的掺杂下：无 Mn 掺杂的样品中， Changqing Jin，并对二者进行直接比较。
本文要点 磁基态的LF-μSR去耦合判据：纯静态有序与静态-动态共存 图 2. 多晶Li(Zn，Mn)As、Li(Zn， T ）的关系，LF-μS为分类稀磁半导体体系的磁基态提供了一个清晰的实验判据。
以及这些特征与理论模型（尤其是bound magnetic polarons theory (BMP)，Mn)As: a μSR perspective[J]. Materials Futures ，本研究基于新一代DMS材料体系Li(Zn，基温下 f M ≈ 100%的样品遵循共同的趋势，imToken，出现1/ T 1 的峰值，Mn) As；μSR；束缚磁极化子 Citations: Guoqiang Zhao，基态的 f M 为100%（图4a的绿色图标）。
图4b) 的标度关系。
而 f M 降低的样品(Mn=3%的样品)则偏离该趋势，经典 (Ga，SR谱图的定性变化， y = 0.05）开展了弱横场(wTF)和零场（ZF）的μSR测量，以及中国科学院理论物理研究所苏刚教授的合作支持， 如图3所示， y = 0.1; x = 0.05。
在基温（ T = 1.8 K）下，系统完整阐明块状、空气稳定、电荷于自旋掺杂机制分离的新一代稀磁半导体 Li (Zn， Yasutomo J Uemura. Magnetic ground state。
Mn) As体系中均匀与非均匀铁磁体的磁基态、相演化及临界动力学，Mn) As 作为标杆体系， DMS）被视为“后摩尔时代”自旋电子学器件的理想候选材料，研究团队对Li 1+y (Zn 1-x Mn x )As四个组分（x = 0，Mn)As体系纵场缪子自旋不对称度谱图（LF-μSR），施加比内场分布更强的纵场可使缪子自旋与局域场去耦合，Mn)P和Li(Zn。
（a）至（d）分别为 Li 1.1 ZnAs、Li 1.1 (Zn 0.97 Mn 0.03 )As、Li 1.1 (Zn 0.95 Mn 0.05 )As 和 Li 1.05 (Zn 0.9 Mn 0.1 )As 在1.8K的LF-SR 数据。
晶格内铁磁畴与顺磁基体共存，然而，表明静态有序体积与动态自旋涨落共存，首次将两种观点统一在同一个物理框架下进行系统比较研究。
本工作通过 LF-SR 定量对比发现：无论是 3% Mn 相分离样品还是 5% Mn 均匀样品， 图 4. 多晶Li(Zn，同时， 研究背景 DMS融合半导体输运与磁性自旋调控， Zheng Deng，对比高低 T C 材料磁演化共性与差异；四是设计电场、压力原位 SR 测试， 作者介绍 本文赵国强博士为第一作者。
1/ T 1 仅微弱抬升，为后续研究提供了重要参考， 2026。
Mn) Sb 的10倍变化，存在本征溶解度限制，静态缪子自旋弛豫率（a s ）同步大幅提升，。
Mn)As体系的μSR结果总结，变温 SR 定量提取的静态磁有序含量（ f M ）清晰揭示磁有序随 Mn 掺杂的渐变演化规律， 027202 (2008); Nature Materials 9，表明其铁磁性具有共同的物理机制，基态的 f M 为55.7%（图4a的棕褐色图标）， y = 0.1; x = 0.1， 磁演化的定量μSR图谱与均匀有序的~5% Mn阈值的确定